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一种气体钻井井壁稳定性分析的简易方法

发布时间:

第 3 卷 第 6期  1
20 0 9年 l   2月

石  油  钻   采  工  艺 
0I   L DRI LLI NG & PRODUCTI ON  TECHN OLOGY 

V0 .  No 6 1 31 . 
De . 2 0   c 09

文 章 编 号 :10 —7 9 ( 0 9) 6 0 8 5 0 0 3 3 2 0 0 —0 4 —0 



种 气 体 钻 井 井壁 稳定 性 分 析 的简 易 方 法 
金 衍 陈 勉 卢   骆 前 梁 军     运虎 发   红  
(. 1 中国石 油大学石 油天然 气工程学院 , 北京  12 4 ; . 0 2 9 2 塔里木油 田公 司, 新疆库 尔勒 8 10 ) 4 0 0 

摘要 :为有效 克服 气体钻井过程 中出现的井壁 失稳 现 象, 出一种 气体钻 井井壁稳 定性分析的 简易方法。该 方法在 对传  提
统 气体 钻 井 井 壁稳 定 性 理 论 的利 弊 进 行 分析 的 基 础 上 , 气体 钻 井 井壁 围岩 的 力 学特 性 出发 , 定 了井 壁 围岩 应 力 场 的 分 布 。 从 确   结合 Mo r o lmb准 则 , 立 了 气体 钻 井 条 件 的 井壁 稳 定 模 型 , 弹 塑 性 模 型 和 硬 脆 性 模 型 , 功 解 释 了 气体 钻 井条 件 下 地  h- uo C 建 即 成

层进入 塑性状 态变形达到一 定程度 , 井壁 坍塌 井径扩 大后 , 地层趋 于稳 定的现 象。将 该计 算模 型应 用于满东 2井的井壁稳定性 

分析 , 结果表 明 : 理论 分析 结果和工程 实测数据对比 , 计算结果较为准确 , 验证 了该模型较为有效。  
关键词 :气体钻井 ;井壁稳定 ; 坍塌压力  中图分类号 :T 2 2   E4. 6 文献标识码 :A  

A i pl  e nsf rg sdrl n   e l r  t b lt   na y i  sm em a  o   a   i i g w lbo es a iiy a l ss l

J   n C E i  U u u L 0 a ,IN  0 j  ̄ IY   H N a ,   n   U   q L G n u  N a, M nL Y h, F i A H gn
(. a u ̄o Pe oe mE gnei , hn nvri  P t lu B in 0 2 9 C ia 2 T r Oi l o p n , nin  4 0 0 C ia  1F c l f t lu n ier g C iaU iest o er e m, e ig12 4 , hn ; .a i r n yf o j m  ̄e dC m ay Xi a g8 10 , hn ) j

Ab t a t I   r e     v r o  h   o e o eu sa i t n g sd i i g a s sr c : n o d rt o e c met eb r h l  n t b l y i   a   rl n ,  i l  a sf r a   r l g wel o e sa i t   n l ss o i l mp e me n  o   sd i i   l r  tb ly a ay i g ln b i  

wa r p sd T ime n  n lzdte e e ta dd a o s fh  o v n in l a rln   l oesa i移 te r  n  eemie   s o o e . hs a s ay e     n f s n  rwd wn   tec n e t a  s iigwel r tbl h oya dd tr n d p   a h b i   o o g d l b i
t e sr s  ed d sr u i n o   e we l o e s ro n i g r c s o   a e o   e me h n c lf au e . e g sd il g wel o e sa i t   h   te sf l   i i t   ft   l r  u r u d n  o k   n b s   ft   c a ia  e t r s Th   a   r i   l r  tb ly i tb o h b h ln b i mo e  ih i a t al   lso l sii   o e  n   ib eh r   d l s u l u  sp r o rCo l mb L w. d t i m o e  a  U - dl wh c     c l ea t p a t t m d l d f a l  a d mo e    i  p a   e   h - u o   a An   s s u y cy a r wa b t M h   d l nSC  c

c sf l  e n t t  efr t nsa it  e d f r h  lsi eo aino   eg s rl dfr aing e pt o  e r e n   e sul d mo s aet  omai  tbl t n s t   epatcd fr to  fh  a  ie   m t  o s   s med g e  d y r h o i r y aet m t d l o o u o a
wel o e c l p e   n  n a g d Th   ac lt n mo e  s s d o   ewe l o esa i t   n l sso   a d n 一   l I   o cu in   l r   o l s d a d e lr e . e c lu ai   d l b a o wa  e   n t   l r  tb l y a ay i fM n o g 2 We 1 n c n l so , u h b i   .
a c r i  o c paion b t e t ortc lan l i e ulsa d m e s r d d t ,t   a c ae   a ai  o e a c a ea  h   o li  c o dng t  om rs   e we n  he ei a  ayssr s t  n   a u e   a a hec lult d d t  sm r   c ur t  ndt e m de s

p o e     eb  ̄ r r v d t b   e e. o  

Ke   r : a r l g welo esa it; olp ep esr  ywo ds g s ii ; l r tbl c l s r su e d ln b i y a

随 着 油 田勘探 开 发进 程 的深 入 , 压 漏失 是钻  低 井 面 临 的 一 大难 题 。 根 据 以往 的实 践 和经 验 , 体  气 钻 井 可 有 效解 决 漏 失 层 的漏 失 问题 , 同时 可 克 服低 

垂 直 的井 眼 。但是 气 体钻 井在 井 眼 中形成 的压 力 比 
钻 井 液 钻 井 要小 得 多 , 松 软 地层 中可 能 引起 井 壁  在

力学失 稳 。当气体 钻井 有较 多的地 层水 进入井筒 后 ,  

压黏附卡钻事故 的发生 , 也有助于控制泥页岩的水  产 出的水 在被 气体 举 升过 程 中经 过裸 眼井 段 的水敏  化 作用 而产 生 的水 化膨 胀 与坍 塌 。气 体钻 井主 要 以  性 岩 层 时 , 能 造 成 井 壁 的水 化 膨 胀 而失 稳 。 由 于  可 空气 、 天然 气 和惰性 气 体 为钻 井循 环介 质 , 与钻 井液  井壁 的失 稳 , 井 壁 上垮 塌 的岩 屑 ( ) 不能 及 时  从 块 若 作 为 循 环 流 体 比较 , 械 钻速 可提 高 5 l , 头  有 效 地被 气体 举 升 到井 口就 可能 造成 卡钻 事故 。因  机 ~ 0倍 钻
寿命 可 提 高 2倍 , 同时破 岩 所需 钻压 小 , 足常 规钻  满 井 易斜地 层 “ 轻压 掉打 ” 防斜 和纠斜 的要 求 , 易钻 出 

此气体钻井对地层岩性 的要求 十分苛刻 , 主要用 于  干的、 微湿 的和 固结性 较好 的低渗 透 、 高水 敏 的非高 

基金项 目:国家 自然科学基金项 目 ( 编号 : 0 10 资助。 9 5 0 5)  

作者简介 : 金衍 ,9 2 1 7 年生。从事地应力、 井壁稳 定、 力压裂相关研究 , 水 博士 , 教授。电话 : 1 - 7 3 9 , — a : i @b e. u n  0 08 3 7 9 E m i J y j u d . 。 9 l n p e c



衍 等 :一种 气体 钻 井井壁稳 定性 分 析 的简 易方 法 

4  9

压 地 层 , 对 于 固结 性 很 差 的地 层 ( 要 钻 井 液 防  而 需 止坍 塌 和滤 饼 作 用 ) 气 体 敏 感性 地 层 ( 被 高 速  和 易
气 流 冲刷 ) 以及 井 径 严 重扩 大 地层 ( 径 扩大 导 致  , 井

液 对 地层 力 学性 能 改变 的综 合 考 虑 的结果 。而对 于 

气 体 钻 井 条 件 下 , 层 进 入 塑 性状 态 变 形 到 一 定 程  地 度 , 壁坍 塌井 径扩 大后 , 井 地层 趋 于稳定 。  

气体 量不 够 )就要 考 虑地 层 适用 度 的程 度 和经 济 性  ,
两方 面 的研究 而定 。  

2 气 体 钻 井 井 壁 稳定 力学 模 型 
M e ha ia   o lo   a   r li g w e l o e c n c lm de  f g s d i n   lb r   l sa i t   t bl y i

气 体 钻井 井壁 稳 定性 理 论 直接来 源 于 钻井 液 体  系 钻井 条 件 下 的井壁 稳 定 理 论 和 方 法 , 为 计 算 的  认 坍塌 压力 小 于地层 孔 隙压力 就 可保 证气 体 钻井 井 壁  稳 定 , 理 论 缺 陷在 于 井 壁 泥 页岩 与 砂 岩 地 层 在 井  该 内压 力几 乎 为 0的条 件下 地 层孔 隙压 力 状 态和 地 层 
的力 学 状 态 与钻 井 液 条 件 下 的情 况 不尽 相 同 , 时  同 地 层 出水形 成 的雾 化 水基 液对 井 壁水 敏 地层 有一 定 

现 假 设 问题 的力 学 模 型 为一 内径 为 r, n塑性 区  半 径 为  , 径 为 无 穷 大 的厚 壁 筒 。 岩 石 为 均 匀 、 外   各 向同性 , 隙 内充 满 流体 , 石 受 三维 应 力 状 态 : 孔 岩  
主 应 力分 别 为径 向 、 向 和垂 向 的 。岩 石破 坏 服 从  切 C uo o lmb准则 , 变形 , 面应 变条 件 。垂 向初始 加  小 * 载后 , 只有 径 向位移 。  


的影 响 。本 文 主要 讨论 不 同类 型 地层 气 体钻 井 的井 
壁稳 定性 。  

般 的 井 周 应 力 分 布 有 0 > ,  , Mo r -  > 则   h-   厂=0 - , + ( z ) p C -       J 一1 p -2 N:0 0 v   () 3 

C uu o lmb准则可 以表 示 为 

1 传统气体钻井井壁稳定模型 的评价 
Th   v l to   fc n e i n lg s d il   e e a ua i n o   o v nto a  a   r l ng i wel o esa U t   o e  lb r  t b iy m d l

式 中 ,  , 仃 , 为径 向 、 向应 力 ;   切 Ⅳ=tn ,  / /。 a  ̄ = 2 2  /  

若 考 虑水 化 的影 响 ,。 o = 。 、 为水 化  c  C ,   ,   -     地 层 强度 降 低 因子 , o 为 未水 化 地层 的 内聚力 和  C、  
内摩擦 角 。  

当 用 钻 井液 钻 井 时 , 成 井 壁 岩 石 的剪 切 破 坏  造

坍塌 主 要原 因是 井 壁上 的剪 切 应力 太 大 。地层 剪 切 
坍 塌压 力 的 当量 钻 井液 密 度  与 地应 力 、 隙 压 力  孔
的关 系可表 达为 

假 设 井 周 围岩 只 发 生 径 向应 变 , 其 * 衡 方程  则
可表 示 为 

P b  


2 x + c
— — — — — — —   _ — — —  












x ( 1  0 )0 一 则 ×1












l   ()  ) 1

+ 
d一 ,   r  

:0  

() 4 

假设 井周 围岩 塑性 应变 表示 为  式 中, C为 表 征 地 层 岩 石 强 度 的 内聚 力 , a  为  MP ;

孑 隙 压 力 系 数 , =ct(5 _ /) 为 岩 石 的 内  L K o 4 。 2 ,   摩 擦 角 ; 。 孔 隙 压 力 , a  为 当 量 钻 井 液 密  P为 MP ; 度 ,/ ; 为 井 深 , r为 非 线 性 修 正 系 数 ,= gc H m  m;/ 卵 
0 9 . 5。 . ~0 9  
EP


磬一  
£ =-t   P  ̄

O f





 

() 5 

对 于气体 钻井 , 内液柱 压力 * 似 为 0 井 。井壁 的  稳 定 主 要 取 决 于地 层 岩 石 内 聚力 的临 界 值 。式 () 1 
中的P  是 保 证 井 壁 稳 定 的最 低 值 , 果 P 如  为 0 则  , * 衡 地 层 应 力 主要 是 岩 石 的 内聚 力 , 个 岩 石 内 聚  这
力 实质上 就是 一个 临 界值 , 即 





t  ̄

Of  


o  

8 ,

式 中 , 表示 与方 向无 关 的系数 。 由式 ( )   5 得 
£ + £ a 2 =0    t n    

() 6 

塑性 区围岩 总 的应 变 为 

乙 叩3H   ) o p   1 ( 一 h+ t ( 一 )   pK  



— —— —  

— — 一

 

() 2 

,  、

£=£ +£ r ; :  
£ 8一 £ + £ e 8   E := £  + E : p= £ 0  :

() 7 

式 中 ,   岩石 临界 内聚力 , a  C为 MP 。

气体钻井井 壁稳定 的判断依据 :当 C>C 时 ,     井壁 稳定 ;当 C<C 时 ,   则井 壁不 稳定 。  
实 际上 , 型式 ( ) 模 2 中井 壁 处 的孔 隙 压力 P 约    为0 。该 模 型是基 于线 弹性 理论 推 导 出来 的 , 一般 认  为地 层 进 入 塑性 状态 井 壁 就 失 稳 , 主 要 考 虑 钻 井  这

假设 £  =0, 则 

E=柏 E : =: = E   式 ( ) 人 式 () 7代 6得  E +et   = +et     on a    ̄n a
由虎克 定律 知 

() 8 

() 9 

5  0
E =[,  ( +O ) 1 u ̄   /    一   " 一(—2 ) p ] E z
e =

石 油钻采 工 艺  2 0 0 9年 1 2月 ( 3 卷 ) 6期  第 1 第
(0  1)

式 () 8代入式 (2得  1)
Ec +   +c ) 1 uC p ( 3     ( o r +(—2 ) p  0  ̄ 1) 由式 ( 0 、1)(3 , 1 )( 1、1 )并结 合式 () 3 和式 () 9 得 


[0  ( :  , 一(—2 ) p 】 E ( 1  c 一   + ) 1 u ̄ 。 /   1 ) r

£ =[ 一 (, " 一(—2 )p ] E (2  ;       +O ) 1 u ̄ 。/   1) 0

=   正



{ e 2t E+t=(n 1  t 一)  2 r G n 。 [n t 一) (n 1 G+ a a ̄ a 一 a 一
(4  1)

( n  +1 1   ] p C 0一utn —ut  ̄+2 u 1 a ,£。 t 。 a ) —2 ) P 一2 [ ( )   a ]n a G (+t v) } n   

c=   r 面 0



{ t2e 2t4£ 【t —) (n 1   2 a ̄r Ga 。   a 1 t —) G n + n + (n 一a +
(5  1)

tn ̄( n +1 1 u ̄ p 一2 [( nI +1一1a  ̄+2 t  ,1 a 。 ) 。 a  t   a ) —2 ) ] p C u t  , ) ] n ( a f t Gua v(+t l E } n n f    ,

其 中, G为岩石 剪切 模量 。将 式 (4、1) 式 () 1)(5代人 4,   并 由 £ :_ £ :一得    d ; U e u


- _

2fI1(  1  ̄a,一t 一l /n一 n ) tf a      
 

d 


r  。 z

+r   t   u=rm +n    - a4 — n1 / / Ip + )   )
d  r 一  

l ) (6    ) l 1

{n t —)ua 1  [  ( t a 1 (  一) a n 一t n 一
t ̄ 2ua 1z/   a , G(  +1o2 n+ t n e} G

(n 11 2)] 2[一 )nf    t +)—    一 c( ut  一 】 a (   1 aI ,

(+2 ) +t   ) 1  ̄ a  +( 1  ( a 1 n [ +c tn ( )  一1  ) ]
2 G 

2 2 C(u—1 1 a  ) n +2 (一tn )  ) +t ( n t  a Gu1 a   £   0
2 G 

= 。1t ) t 一)t (  +)  { -a + ( [ n ( a 1a t 1 n 一n a n  
( 2)] 一 c (nf 1 1 n'  1 z p 2[t  + ) ]  ̄ — / p   rI 一 t +   d, a

对 于 少 量 出水 地 层 , 地层 出水 可 视 为 * 面 径 向 

流问题 , 井壁地层孔隙压力变化一般 由线性扩散方 
程 表示 
+    O ’J ,
=  

2ua 1 } G G (  + 。 2  t n /
塑性半 径 F 的求解 : c   弹塑 性边界 上 切 向应 力弹性 解  为 
c  






O  t

、 一  ‘

)  

式 中 ,,,  ,, 分 别 为半 径 、 间 、 隙 度 、  f  , ck 时 孔 黏度 、   有效压 缩 系数 、 透率 。 渗   边 界 条件 为 :当 r ∞H p =P ;当  =F时 , 一  ̄,p 。 o  
Pp 0。    

『 2 1 3 +   3 [  
(+ ]( = 詈  詈 。 ][+      詈 
(4  2)

将 弹塑性边 界 上切 向应力 弹性 解 O 和径 向应 力  " 0

塑性 解  代入 C uo o lmb准则 得塑 性半径  方程 
‘+  

在 实 际钻 井 过 程 中 , 类 地 层 在 井 壁处 冒点 水  此 滴 , 周地 层压力 可 *似 为 0 则井 壁地 层 的变形 为  井 ,
U= A F 1 + A r +  ,  ( 8  1)

『 ( + )2 l c   /  = r   f ( 一 )2 ’     /  =3 ,   l ( ,  +m  3 l 1 +z = m1 1 ) 2 J  

£ = n 1 一nA , 。+ A   1r A   12  。  


(9  1)

4r + r      

+A  

(0  2)

式 中 , A 为 积 分 常 数 ;   计 算 常 数 , -, : A 、, A为 Ar z 
hi a =t n  。  

1   一2m(  )  m j2t  ̄ 4 H , 1+ 1 + 2 C n  = 1 1 A 1 一 a
井壁失稳的判据 : 若井壁地层处  一 小于塑   
性 地层 后 效 的残余 强 度  , 井壁 稳 定 ;反 之 , 井壁 垮  塌, 井径 扩 大至 塑性 半径  处 , 壁地 层应 力发 生重  井 分 布 , 至满 足井 壁地层 处  一 小 于塑性 地层后 效  直  

边界 条件 :当 r 0 , :0  =F时   。
由式 (4 得  1)
= -

[( , m 1 z ml )    +。 )    +  + (  

m (+n)  2 1 1 1 +m  A
= - hi

(1 2 ) 的残余强度  。    
对 于脆性 地层 , 在井 壁地 层处 , 当环 向应 力  为 
最 大主应 力 时 

[ (I1  ] ) +   1 v + (     。-/ -)   一
( 1 +   1 )  3 +n  () 2  2

。  

盯    0

、  

( 5  2)



衍 等 : 种 气体钻 井井壁稳 定性 分析 的 简易方 法  一
3 一     (6  2)

5  l

井壁 稳定 的条 件是 
≤ 2 c s/1 s  ̄  C o ̄( 一 i ) n (7  2)
( 8  2)
曩 
《  口
, 

将式 (5与式 (6代人 式 (7得  2) 2) 2)
3n r a —c h≤ T  

式 中 , 为井壁 岩石综 合 强度 。     在井 壁地层 处 , 当垂 直应 力  为最 大 主应力 时 


弧 

0  

(9  2) ( 0  3)
( 1  3)
图 1 满 东 2井 地 层 综 合 强 度 与 当量 应 力 的 关 系    
F g 1 T er lt n h p b t e   r ai n s e g h a dt e i.   h  e ai s i  ewe n f m t  t n t  n     o o o r h e u v ln  te si   a d n 一   l q i ae t r s  M n o g 2 We l s n  

: a



+ va 一   2 (n  )

井壁稳 定 的条件 是 
≤ 2 o  ̄ ( 一sn   Cc s /1 i ̄)

将 式 (9与式 (0代入 式 (  得  2) 3) 3) 1
a+ V % 一0) T v2 ( r≤   h (2  3)

3 现 场 验证 
Fil ti l ed ra  

满东 2井 位 于塔 里木 盆 地北 部 坳 陷满 加 尔 凹陷  东 段 的 中部 , 井 西北 距 满 东 1 2 . k , 东 东  该 井 85 m 北   向距 龙 口 1 9 m, 井 6k 东南 距塔 东 1 8 m。 自上  井 0k 而 下依 次 为 新 生 界第 四 系 、 * 系 、 * 系 、 新 古 中生 界  白垩 系 、 罗 系 、 生 界 泥 盆 系 、 留 系 ;缺失 三 叠  侏 古 志
系、 二叠 系和石炭 系 。 留系( 井段 : 5 1 6 0     志 S) 4 7~ 2 0 m,
深度/ m 

图 2 满 东 2井的井径扩大率 
F g 2 W e l o ee lr e n a ei  a d n 一  e l i .  l r  n a g me t t  M n o g 2W l b r n  

4 结 论 
Co cu i n n l so  

厚 约 12   该套 地层 可划 分两 个岩 性段 ,   9m, 6 即红 色 泥  岩 段 和下砂 岩 段 。该井 进 行 氮气 钻井 的井段 为 志 留 
系下砂 岩段 的 5 1 . 6 0  层 段 。 8 8 ~ 18 5 m  

以往 气 体钻 井 井 壁稳 定模 型 是 基 于线 弹性 理论 
推 导 出来 的 , 般认 为地 层 进 入 塑 性 状 态 井 壁 就失  一 稳 , 主 要 考 虑 钻井 液对 地 层 力 学 性 能 改 变 的综 合  这

下 砂 岩 段 :上 部 岩性 为 中 ~巨 厚 层 状 褐 灰 色 、  

考 虑 的结 果 。而 对 于 气 体 钻 井 条件 下 , 地层 进 入 塑 
性 状 态变 形 到一 定 程 度 , 壁 坍 塌井 径扩 大 后 , 井 地层 

灰 色 泥 质 粉 砂 岩 、 砂 岩 、 砂 岩 夹 中厚 层 状 灰 褐  粉 细 色 粉 砂质 泥 岩 、 质 泥 岩 及 灰 色 中砂 岩 ;中部 岩 性  砂 为 中 ~巨厚 层 状 褐 灰 色 、 色 中砂 岩 、 砂 岩 、 砂  灰 细 粉 岩 、 质 粉 砂 岩 不 等 厚 互 层 夹 中厚 层 状 灰 褐 色 、 泥 褐  色粉 砂 质泥 岩及 灰 色 含砾 中砂 岩 ;下 部 岩性 以大 套 
中 ~巨 厚 层 状 灰 色 中 砂 岩 、 质 中砂 岩 、 砂 岩 为  泥 细 主夹 中厚 层 状 灰 色粗 砂 岩 、 泥质 粉 砂 岩 及 含 砾 中砂 
岩。  

趋 于稳定 。建立 的弹 塑性模 型能 更好 地 预测 井 壁稳  定 性 。气 体 钻 井 条 件 下 , 壁 由于 没有 钻 井 液 引起  井
化 学失 稳 问题 , 井壁 稳定 性会 好得 多 。  
参考 文献 :  
Re e e c s frn e :  

[ ] 项 德 贵 , 梦 慈 , 志 学 . 西 油 田 空 气 钻 井 井 眼 稳 定  1 孙 陈 青

利 用 硬脆 性 地 层 模 型 , 算 结 果 如 图 1 与 实 钻  计 , 结 果 对 比 ( 2 ,9 0 6 0   井 段 井 径 扩 大 率 仅  图 ) 0 ~ 1 0m 5

问题 的探 讨 [ ]. J 断块油气 田,0 5 1( ) 6 —0 2 0 ,26: 87 .  
XI AN G  g i SUN  e g i De u , M n c,CH EN  xu . s usin n  Zhi e Dic so o

在 1%左 右 , 应 于该 井段 的地 层综合 强度 值在  0 对 当量应 力之上 , 可见理论模型与实际较为吻合 。而 
50 ~ 90m 井段 和 6  ~ 2 0m 井段 理 论模 型 与  80 50  10 6 0  5 实 际 的 有较 大 出入 。 采用 弹 塑性 模 型 , 算 的井 径  计

t eme h n c l a t r  fwelo e i s b l y o  i d i ig h   c a ia  co so   l r   t it   f ar r l   f b n a i   ln

i Qi x Ole [j. a lbokOi& G s id 2 0, n n i i l J F ut lc  l   g  fd i — a  e , 05 Fl  
1 ( )6 —0 2 6 : 87 .  

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CHEN  h x e UN  e g i YU  e h , t a . e Z i u ,S M n c, W n ua e   1 Th   e p r n  n   s l o   r r l g tc n lg     lL n   x ei me t dr u t f i d i i   h oo y i wel o g a e   a   ln e n  

扩大与实钻结果基本吻合。 这说明气体钻井条件下 ,   井壁 由 于没 有 钻井 液 引起 化学 失 稳 问题 , 壁 稳 定  井
性 会好 得 多 。  

9 J . rlg& Pou t n eh o g,0 52 ()3—3   j D ii l ln rd co   cnly 20 ,83:1 . i T o 3 

5  2
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工程 ,9 4 6 1 :1l. 19 ,() 1一4  

石 油钻 采 工 艺  2 0 0 9年 l 2月 ( 3 第 1卷 ) 6期  第
[   滕升光 , 5] 王治 中, 张克明, . 门青西高陡地层快速钻  等 玉
井技 术 [ ]. 部探 矿 工程 ,0 4 1( )3 .7 J 西 2 0 ,6 5 :43 .  
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